Państwo Lenina i rewolucja czytają podsumowanie. Uwagi. Kontynuacja. Dodatkowe wyjaśnienia Engelsa

Państwo Lenina i rewolucja czytają podsumowanie.  Uwagi.  Kontynuacja.  Dodatkowe wyjaśnienia Engelsa
Państwo Lenina i rewolucja czytają podsumowanie. Uwagi. Kontynuacja. Dodatkowe wyjaśnienia Engelsa

Efekty relatywistyczne

W teorii względności efekty relatywistyczne rozumiane są jako zmiany charakterystyk czasoprzestrzennych ciał przy prędkościach porównywalnych z prędkością światła.

Jako przykład zwykle rozważany jest statek kosmiczny typu rakiety fotonowej, który leci w kosmosie z prędkością proporcjonalną do prędkości światła. W tym przypadku nieruchomy obserwator może zauważyć trzy efekty relatywistyczne:

1. Wzrost masy w porównaniu do masy spoczynkowej. Wraz ze wzrostem prędkości rośnie masa. Gdyby ciało mogło poruszać się z prędkością światła, to jego masa wzrosłaby do nieskończoności, co jest niemożliwe. Einstein udowodnił, że masa ciała jest miarą zawartej w nim energii (E= mc 2). Niemożliwe jest przekazanie ciału nieskończonej energii.

2. Zmniejszenie wymiarów liniowych ciała w kierunku jego ruchu. Im większa prędkość statku kosmicznego przelatującego obok stacjonarnego obserwatora i im bliżej prędkości światła, tym mniejszy będzie rozmiar tego statku dla obserwatora stacjonarnego. Gdy statek osiągnie prędkość światła, jego obserwowana długość będzie równa zeru, czego nie można. Na samym statku astronauci nie będą obserwować tych zmian. 3. Spowolnienie czasu. W statku kosmicznym poruszającym się z prędkością bliską prędkości światła czas płynie wolniej niż w nieruchomym obserwatorze.

Efekt dylatacji czasu miałby wpływ nie tylko na zegar wewnątrz statku, ale także na wszystkie zachodzące na nim procesy, a także na biologiczne rytmy astronautów. Rakieta fotoniczna nie może być jednak uważana za układ inercyjny, ponieważ podczas przyspieszania i zwalniania porusza się z przyspieszeniem (a nie jednostajnie i prostoliniowo).

Podobnie jak w przypadku mechaniki kwantowej, wiele przewidywań teorii względności jest sprzecznych z intuicją, wydaje się niewiarygodnych i niemożliwych. Nie oznacza to jednak, że teoria względności jest błędna. W rzeczywistości to, jak widzimy (lub chcemy zobaczyć) otaczający nas świat i jaki jest w rzeczywistości, może być bardzo różne. Od ponad wieku naukowcy na całym świecie próbują obalić SRT. Żadna z tych prób nie mogła znaleźć najmniejszego błędu w teorii. O tym, że teoria jest matematycznie poprawna, świadczy ścisła matematyczna forma i klarowność wszystkich sformułowań.

O tym, że SRT naprawdę opisuje nasz świat, świadczy ogromne doświadczenie eksperymentalne. W praktyce wykorzystuje się wiele konsekwencji tej teorii. Oczywiście wszelkie próby „obalenia SRT” są skazane na niepowodzenie, ponieważ sama teoria opiera się na trzech postulatach Galileusza (które są nieco rozbudowane), na podstawie których budowana jest mechanika newtonowska, a także na dodatkowych postulatach.

Wyniki SRT nie budzą żadnych wątpliwości w zakresie maksymalnej dokładności współczesnych pomiarów. Co więcej, dokładność ich weryfikacji jest tak duża, że ​​stałość prędkości światła jest podstawą definicji metra – jednostki długości, w wyniku czego prędkość światła staje się automatycznie stała, jeśli pomiary są przeprowadzone zgodnie z wymaganiami metrologicznymi.

W 1971 W Stanach Zjednoczonych przeprowadzono eksperyment, aby określić dylatację czasu. Zrobili dwa absolutnie identyczne, dokładne zegarki. Niektóre zegarki pozostawiono na ziemi, podczas gdy inne umieszczono na samolocie, który latał wokół Ziemi. Samolot lecący po okręgu wokół Ziemi porusza się z pewnym przyspieszeniem, co oznacza, że ​​zegar na pokładzie samolotu znajduje się w innej sytuacji niż zegar spoczywający na ziemi. Zgodnie z prawami teorii względności zegar podróżny powinien być opóźniony w stosunku do zegarów w stanie spoczynku o 184 ns, ale w rzeczywistości opóźnienie wynosiło 203 ns. Były też inne eksperymenty, które testowały efekt dylatacji czasu i wszystkie potwierdziły fakt spowolnienia. Zatem różny przebieg czasu w układach współrzędnych poruszających się względem siebie jednostajnie i prostoliniowo jest niepodważalnym faktem ustalonym eksperymentalnie.

Teoria balistyczna Ritza i obraz wszechświata Semikow Siergiej Aleksandrowicz

§ 1.15 Relatywistyczny efekt zmiany masy

Eksperymenty Kaufmana można równie dobrze wytłumaczyć zarówno założeniem ruchu absolutnego o zmiennej masie, jak i potraktowaniem masy jako stałej, a ruchów jako względnej. Są one również zgodne z założeniem, że dla dużych prędkości siły elektrodynamiczne nie są już prostymi liniowymi funkcjami prędkości, jak miało to miejsce w teorii Lorentza. Ich zależność od prędkości przybiera bardziej złożoną formę.

Walter Ritz, „Analiza krytyczna elektrodynamiki ogólnej”

W poprzednim rozdziale, omawiając zachowanie energii, wspomnieliśmy o innym fundamentalnym prawie - prawie zachowania masy. Teoria względności odrzuciła, obok innych praw mechaniki, to najważniejsze prawo natury, które było potwierdzane od wieków. Rzeczywiście, Einstein twierdzi, że masa ciała zmienia się podczas jego ruchu: wraz ze wzrostem prędkości ciała masa wzrasta i dąży do nieskończoności, gdy prędkość ciała zbliża się do prędkości światła. Ten relatywistyczny efekt zmiany masy wydaje się nawet potwierdzać eksperymentami.

A jednak, jak pokazał Ritz, wszystkie te eksperymenty można wyjaśnić klasycznie, bez uciekania się do wątpliwego efektu zmiany masy i bez rezygnacji ze zwykłego prawa zachowania masy - wystarczy wziąć pod uwagę wpływ ruchu ładunku odkryto w BTR o wielkości działającej na niego siły elektrycznej. Spośród tych eksperymentów najbardziej znane jest doświadczenie Waltera Kaufmanna, gdzie po raz pierwszy odkryto efekt wzrostu masy elektronów wraz ze wzrostem ich prędkości. Jednak Ritz wykazał, że aby wyjaśnić eksperyment, nie ma potrzeby uwzględniania masy jako zmiennej. Przypomnijmy, że w eksperymencie Kaufmana elektron został „zważony”, obserwując, jak bardzo będzie się odchylał, przelatując między płytkami kondensatora a biegunami magnesu (ryc. 41). Rzeczywiście, sądząc po tym, jak bardzo elektron jest odchylany przez pole elektryczne i magnetyczne, łatwo jest określić jego masę na podstawie wielkości tych pól. W końcu odchylenia zmierzone wzdłuż śladu pozostawionego przez wiązkę elektronów na ekranie luminescencyjnym dają wartość przyspieszenia a, związane z drugim prawem Newtona a=K/m z masą m elektron. Okazało się jednak, że elektrony lecące z różnymi prędkościami mają przyspieszenia a różne: są mniejsze, im wyższa prędkość. A ponieważ, zgodnie z elektrodynamiką Maxwella, uważano, że siła F działając na elektron, nie zależy od jego prędkości, doszedł do absurdalnego wniosku, zgodnie z którym wraz z przyspieszaniem elektronu jego masa rośnie m. Ale przecież dużo bardziej naturalne jest założenie, że masa jest stała, a siła się zmienia F.

Ryż. 41. Doświadczenie Kaufmana - badanie odchyleń szybko lecących elektronów w polu elektrycznym i magnetycznym.

Takie założenie jest tym bardziej naturalne, że, jak już wcześniej dowiedzieliśmy się, prędkość ładunku może rzeczywiście wpływać na wielkość sił elektrycznych i magnetycznych (§ 1.7). Dlatego, zdaniem Ritza, o wiele bardziej naturalne jest rozważenie, że elektrony otrzymują różne przyspieszenia od różnych sił, a nie mas. Tak więc, na przykład, jeśli waga sprężynowa pokazuje inny ciężar ciężarka w zależności od warunków (powiedzmy, wysokości lub przyspieszenia), jest mało prawdopodobne, aby uznaliśmy, że jego masa się zmienia. Raczej zdecydujemy, że łuski leżą, a tak naprawdę siła grawitacji i siła ciężaru się zmieniają. To samo dotyczy eksperymentów z ważeniem elektronu za pomocą wagi elektromagnetycznej, gdzie wpływ ruchu na wielkość siły Coulomba, w przeciwieństwie do wpływu na masę, wydaje się całkiem możliwy. W transporterach opancerzonych zależność siły od prędkości jest obowiązkową konsekwencją modelu oddziaływania ładunków zaproponowanego przez Ritza. Wszakże jeśli odpychanie ładunków jest tworzone przez uderzenia cząstek (reonów) emitowanych przez nie z prędkością światła, to cząstki te nie będą w stanie dogonić elektronu poruszającego się z tą samą prędkością. c, co oznacza, że ​​nie będą w stanie na nią wpłynąć. Wydaje się więc, że masa elektronu jest nieskończona, chociaż prawdziwym powodem jest siła zerowa. Taki wyimaginowany nieskończony wzrost masy ładunku w miarę zbliżania się jego prędkości c, na długo przed doświadczeniem Kaufmanna, W. Weber przewidział na podstawie swojej teorii elektrodynamiki ten prototyp elektrodynamiki W. Ritza.

Rozważmy to pytanie ilościowo. Teoretycznie ślad wiązki elektronów na ekranie powinien mieć postać paraboli o równaniu

y=kx 2 Em/H 2 ,

gdzie k jest jakaś stała mi oraz H są siły pól elektrycznych i magnetycznych oraz m to masa elektronu. Obserwowana krzywa różniła się od tej paraboli w taki sposób, że wraz ze wzrostem prędkości masa m zwiększona proporcjonalnie (1+ v 2 /2c 2). Ale przecież, jak się okazało, prawie tak samo, w stosunku do (1+ v 2 /3c 2) siła elektryczna i pole rosną wraz z prędkością ładunku mi. Uwzględnianie zmienności mi przy stałej masie wprowadzi prawie takie same zmiany do równania paraboli jak uwzględnienie zmienności m stale mi. Różnicę we współczynnikach (półtora raza) niweluje dokładniejsze obliczenie przedstawione w pracy Ritza. Przyczyny tej stałej różnicy o półtora raza w dół zostały omówione powyżej (§ 1.7).

Tak więc eksperyment Kaufmana zademonstrował błąd starej fizyki. Ale jeśli Einstein widział wyjście w odrzuceniu mechaniki klasycznej, przy zachowaniu elektrodynamiki Maxwella (zmiana masy przy stałej sile elektrycznej), wówczas Ritz uważał, że znacznie bardziej naturalne jest porzucenie elektrodynamiki Maxwella, przy zachowaniu mechaniki klasycznej (zmiana w sile elektrycznej o stałej masie elektronu). Wniosek Ritza jest tym bardziej naturalny, że to właśnie odrzucenie elektrodynamiki Maxwella i stworzenie nowej elektrodynamiki BTR opartej na mechanice klasycznej ułatwia, bez żadnych formalnych metod i arbitralnych manipulacji (które mają miejsce w SRT), uzyskanie prawidłowe prawo zmiany siły elektrycznej, które wyjaśnia doświadczenie Kaufmana.

Rzeczywiście, efekt urojonej zmiany masy można łatwo wytłumaczyć za pomocą mechaniki klasycznej - nawet na palcach. Ponieważ akcja elektryczna jest tworzona przez przepływ reonów, gdy elektron się porusza, zmienia się prędkość reonów względem niego. Reony muszą odpowiednio dogonić uciekający z nich elektron, zmniejsza się siła i częstotliwość ich oddziaływania na elektron, a zatem zmniejsza się również efekt elektryczny wywierany na elektron przez reony. Zatem im większa prędkość elektronu, tym mniejsza siła oddziaływania elektrycznego na niego, a zatem mniejsze przyspieszenie i ugięcie elektronu spowodowane tą siłą. Ten spadek przyspieszenia tłumaczy się wzrostem masy, podczas gdy prawdziwym powodem jest spadek siły.

Efekt zmiany masy zaobserwowano również dla innych cząstek, na przykład, gdy były przyspieszane w cyklotronie. Okazało się, że cyklotron nie może w pełni wykorzystać swojego potencjału i przekazać cząsteczkom swojej maksymalnej mocy. Faktem jest, że cząstki krążące w cyklotronie, przyspieszane okresowo zmieniającym się polem elektrycznym, wraz ze wzrostem ich energii i prędkości ruchu - na skutek zmiany masy, a co za tym idzie częstotliwości cyrkulacji, wychodzą z rezonansu z oscylacjami pola elektrycznego. Dlatego pole przestaje przekazywać energię cząsteczkom. Tylko poprzez zmianę częstotliwości pola przyspieszającego, jak to ma miejsce w synchrotronach, można osiągnąć maksymalną wydajność akceleratora. A jednak, zgodnie z logiką KTO, w tym przypadku w rzeczywistości nie ma zmiany masy. Rzeczywiście, w akceleratorze częstotliwość cyrkulacji naładowanych cząstek jest określona przez ich przyspieszenie, czyli znowu przez stosunek siły (Lorentza) do masy. I znowu, przyczyną zmiany częstotliwości cyrkulacji wraz ze wzrostem prędkości nie jest zmiana masy, ale zmiana następująca po prędkości - siła Lorentza. Siła Lorentza F=qVB rzeczywiście zmienia się wraz z prędkością V cząstki. Czy ta liniowa zmiana siły jest konieczna do utrzymania stałej częstotliwości? qB/m, co jest niezwykle ważne w cyklotronie: F=qVB=ma=mV?. Jednak, jak pokazał Ritz, ruch ładunku wprowadza również nieliniowe poprawki do wielkości siły Lorentza, które stają się zauważalne przy dużych prędkościach. Z tego powodu wraz ze wzrostem prędkości ładowania - częstotliwość cyrkulacji maleje? = F/mV, co jednak traktowane jest jako przyrost masy m, chociaż w rzeczywistości masa jest stała, ale siła się zmienia.

Na długo przed Ritzem naukowcy domyślali się, że elektryczność działa inaczej na ładunki ruchome i spoczynkowe. Na tym fundamencie zbudowano zresztą dawną elektrodynamikę Webera i Gaussa. Wraz z pojawieniem się dziedziny Maxwella, eterycznej elektrodynamiki, ten owocny pomysł został porzucony. Kiedy okazało się, że eter jest fikcją, a zatem oparta na nim elektrodynamika maxwellowska jest błędna, naukowcy nie chcieli wracać do swoich wcześniejszych poglądów na temat natury elektryczności, ale woleli pogodzić niespójną elektrodynamikę maxwellowską. i fakt braku eteru. To dało początek, według Einsteina, jego teorii względności i wszystkim jej paradoksom. Tak więc odrzucenie teorii względności jest niemożliwe bez odrzucenia elektrodynamiki Maxwella.

W transporterze opancerzonym masa jest stała, a zatem przyspieszenie do prędkości równych lub większych od prędkości światła, czemu w SRT zapobiega nieskończony wzrost masy, jest całkiem możliwe. Więc być superluminalnymi statkami międzygwiezdnymi (§ 5.11)! Co więcej, prędkości nadświetlne zostały prawdopodobnie już dawno osiągnięte w laboratoriach i dopiero obliczenia według wzorów teorii względności uniemożliwiają wykrycie tego (§ 1.21). Ritz uważał, że w eksperymentach Kaufmana można już zaobserwować elektrony nadświetlne. Jak widać, będąc w ramach mechaniki klasycznej, całkiem możliwe jest zachowanie prawa zachowania masy. Tylko ci, którzy zdradzają wiarę w prawa mechaniki, tracą wiarę w nie, a więc w obiektywną rzeczywistość materii, nieuchronnie akceptują absurdalną ideę zmiany masy.

Z książki OGÓLNE WYMAGANIA DOTYCZĄCE KOMPETENCJI LABORATORIÓW BADAWCZYCH I KALIBRACJI autor Autor nieznany

4.3.3 Zmiany w zapisach 4.3.3.1 Zmiany w zapisach powinny być przeglądane i zatwierdzane przez tę samą funkcję, która dokonała pierwotnego przeglądu, chyba że wyraźnie określono inaczej. Przydzieleni pracownicy muszą mieć dostęp do odpowiedniego źródła

Z książki Ostatni zryw radzieckich budowniczych czołgów autor Apukhtin Yuri

Zmiany w kierownictwie biura konstrukcyjnego Prace nad czołgiem w 1990 roku rozpadły się dalej i to nie z powodu nierozwiązanych kwestii technicznych, ale z powodu rażącej nieodpowiedzialności, od samego szczytu do szefów przedsiębiorstw. Ogólna atmosfera w kraju również wpłynęła na nas wszystkich

Z książki Czynnik czwarty. Koszty - połowa, zwrot - podwójny autor Weizsäcker Ernst Ulrich von

8.3. Efekt cieplarniany a porozumienie klimatyczne Efekt cieplarniany zawładnął wyobraźnią ludzi na całym świecie. Wszystko zależy w pewnym stopniu od pogody i klimatu. Sama idea, że ​​ludzkość ingeruje w pogodę, jest niepokojąca. Uczucia niepokoju są potęgowane przez

Z książki Phenomenon of Science [Cybernetyczne podejście do ewolucji] autor Turchin Valentin Fiodorowicz

5.2. Efekt schodów Dziecko bawi się na dolnym stopniu gigantycznych kamiennych schodów. Stopnie są wysokie i dziecko nie może przejść z kroku na następny. Naprawdę chce zobaczyć, co się tam dzieje; od czasu do czasu próbuje złapać się krawędzi stopnia i

Z książki Ritz Ballistic Theory and the Picture of the Universe autor Semikow Siergiej Aleksandrowicz

Z książki Nowe technologie kosmiczne autor Frołow Aleksander Władimirowicz

§ 1.16 Zniszczenie i równoważność masy i energii Ciało rzeczy jest niezniszczalne, dopóki nie zderzy się z siłą, którą ich połączenie jest w stanie zniszczyć. Widzimy więc, że rzeczy wcale nie zamieniają się w nic, ale wszystko rozkłada się na podstawowe ciała z powrotem ... .... Jednym słowem nie

Z książki Notatki budowniczego autor Komarowski Aleksander Nikołajewicz

§ 1.17 Natura masy i grawitacji Wyjaśnienie Zöllnera, przyjęte przez Lorentza, polega na tym, że, jak wiadomo, siła przyciągania dwóch ładunków elektrycznych o przeciwnym znaku nieznacznie przekracza siłę odpychania dwóch ładunków o tym samym znaku i tym samym znaku. całkowita wartość.

Z książki Bardzo Ogólna Metrologia autor Aszkinazi Leonid Aleksandrowicz

§ 3.7 Widma jądrowe i efekt Mössbauera Przy maksymalnym oporze na mechanice lub elektrodynamice należy wskazać fizycznie wizualne operacje matematyczne, których interpretacja poprzez drgania odpowiedniego modelu prowadzi do praw szeregowości

Z książki autora

§ 3.13 Reakcje jądrowe i defekt masy Wszelkie zmiany w przyrodzie, które zachodzą, są takie, że ile zabierze się jednemu ciału, tyle zostanie dodanemu drugiemu. Czyli jak jakaś materia gdzieś się zmniejszy, to się rozmnoży w innym miejscu... Ta uniwersalna naturalna

Z książki autora

Z książki autora

Z książki autora

Rozdział 3 Efekt Magnusa i siła Lorentza Podobnie jak w przypadku skrzydła Żukowskiego-Chaplygina, siła Magnusa powstaje w wyniku różnicy ciśnień przepływu medium na powierzchni obracającego się cylindra. Efekt ten został odkryty przez niemieckiego naukowca H.G. Magnusa w 1852 roku. Na ryc. 8 pokazano

Z książki autora

Rozdział 16 Efekt Browna Obecnie efekt Biefelda-Browna jest często błędnie określany jako efekt dżetu wiatru jonowego. Nie będziemy brać pod uwagę urządzeń latających z powodu jonizacji powietrza. W proponowanych tu schematach jonizacja może mieć miejsce, ale

Z książki autora

Rozdział 31 Efekt formy Wracając do historii rozwoju teorii eteru, należy zauważyć, że termin „efekt formy” został wprowadzony przez francuskich badaczy Leona Chaumriego i Andre de Belisala w latach 30. ubiegłego wieku. Najsłynniejszy efekt kształtu piramid, esencja

Z książki autora

Załącznik nr 3 TECHNOLOGIA WYTWARZANIA WYROBÓW Z PULSU PAPIEROWEGO Do przygotowania 1 kg masy papierniczej (mastyksu) pobiera się (w g): Kreda mielona - 450 Klej kazeinowy marki OB - 200 Olej naturalny schnący - 100 Kalafonia - 20 Pył papierowy (knop ) - 200 Ałun aluminiowy - 15 Gliceryna

Z książki autora

Wzorzec masy Jest to waga kilogramowa wykonana ze stopu platynowo-irydowego, o określonym kształcie, przechowywana pod podwójną nasadką i tak dalej. Wykonano kilka takich ciężarów, co kilka lat przywożono je do Paryża i tak dalej, patrz dyskusja powyżej o czym

W teorii względności efekty relatywistyczne rozumiane są jako zmiany charakterystyk czasoprzestrzennych ciał przy prędkościach porównywalnych z prędkością światła.

Jako przykład zwykle rozważany jest statek kosmiczny typu rakiety fotonowej, który leci w kosmosie z prędkością proporcjonalną do prędkości światła. W tym przypadku nieruchomy obserwator może zauważyć trzy efekty relatywistyczne:

1. Wzrost masy w stosunku do masy spoczynkowej. Wraz ze wzrostem prędkości rośnie masa. Gdyby ciało mogło poruszać się z prędkością światła, to jego masa wzrosłaby do nieskończoności, co jest niemożliwe. Einstein udowodnił, że masa ciała jest miarą zawartej w nim energii. (E=mc2). Niemożliwe jest przekazanie ciału nieskończonej energii.

2. Zmniejszenie wymiarów liniowych ciała w kierunku jego ruchu. Im większa prędkość statku kosmicznego przelatującego obok stacjonarnego obserwatora i im bliżej prędkości światła, tym mniejszy będzie rozmiar tego statku dla obserwatora stacjonarnego. Gdy statek osiągnie prędkość światła, jego obserwowana długość będzie równa zeru, czego nie można. Na samym statku astronauci nie będą obserwować tych zmian. 3. Spowolnienie czasu. W statku kosmicznym poruszającym się z prędkością bliską prędkości światła czas płynie wolniej niż w nieruchomym obserwatorze.

Efekt dylatacji czasu miałby wpływ nie tylko na zegar wewnątrz statku, ale także na wszystkie zachodzące na nim procesy, a także na biologiczne rytmy astronautów. Rakieta fotoniczna nie może być jednak uważana za układ inercyjny, ponieważ podczas przyspieszania i zwalniania porusza się z przyspieszeniem (a nie jednostajnie i prostoliniowo).

W teorii względności zaproponowano zasadniczo nowe oszacowania relacji czasoprzestrzennych między obiektami fizycznymi. W fizyce klasycznej przy przechodzeniu z jednego układu inercjalnego (nr 1) do drugiego (nr 2) czas pozostaje taki sam - t 2 = t L a współrzędne przestrzenne zmieniają się zgodnie z równaniem x2 = x 1 – cz. W teorii względności stosuje się tzw. transformacje Lorentza:

Z relacji widać, że współrzędne przestrzenne i czasowe są od siebie zależne. Jeśli chodzi o skrócenie długości w kierunku ruchu, to

a czas zwalnia:

W 1971 r. przeprowadzono w USA eksperyment w celu określenia dylatacji czasu. Zrobili dwa absolutnie identyczne, dokładne zegarki. Niektóre zegarki pozostawiono na ziemi, podczas gdy inne umieszczono na samolocie, który latał wokół Ziemi. Samolot lecący po okręgu wokół Ziemi porusza się z pewnym przyspieszeniem, co oznacza, że ​​zegar na pokładzie samolotu znajduje się w innej sytuacji niż zegar spoczywający na ziemi. Zgodnie z prawami teorii względności zegar podróżny powinien być opóźniony w stosunku do zegarów w stanie spoczynku o 184 ns, ale w rzeczywistości opóźnienie wynosiło 203 ns. Były też inne eksperymenty, które testowały efekt dylatacji czasu i wszystkie potwierdziły fakt spowolnienia. Zatem różny przebieg czasu w układach współrzędnych poruszających się względem siebie jednostajnie i prostoliniowo jest niepodważalnym faktem ustalonym eksperymentalnie.

Rozważmy teraz szereg innych efektów związanych z ruchem źródła. Niech źródłem będzie spoczywający atom, wibrujący ze zwykłą częstotliwością ω 0 . Częstotliwość obserwowanego światła będzie wtedy równa ω 0 . Ale weźmy inny przykład: niech ten sam atom oscyluje z częstotliwością ω 1 i jednocześnie cały atom, cały oscylator jako całość porusza się z prędkością ν w kierunku obserwatora. Wtedy prawdziwy ruch w przestrzeni będzie taki, jak pokazano na ryc. 34.10. Używamy naszej zwykłej sztuczki i dodajemy cτ, tj. Cofamy całą krzywą i otrzymujemy oscylacje pokazane na ryc. 34.10.6. W przedziale czasu τ oscylator pokonuje odległość ντ, a na wykresie z osiami x' i y' odpowiadająca jej odległość jest równa (с—ν)τ. Tak więc liczba oscylacji o częstotliwości ω 1, która mieści się w przedziale Δτ, teraz mieści się w przedziale Δτ = (1—v/s) Δτ na nowym rysunku; oscylacje są skompresowane, a kiedy nowa krzywa przesuwa się obok nas z prędkością Z, zobaczymy światło o wyższej częstotliwości, zwiększonej o współczynnik skurczu (1-v/c). Tak więc obserwowana częstotliwość wynosi

Oczywiście efekt ten można również wytłumaczyć innymi sposobami. Niech na przykład ten sam atom emituje nie falę sinusoidalną, ale krótkie impulsy (pip, pip, pip, pip) o określonej częstotliwości ω 1 . Z jaką częstotliwością będziemy je postrzegać? Pierwszy impuls przyjdzie do nas po pewnym czasie, a drugi po krótszym czasie, ponieważ w tym czasie atomowi udało się do nas zbliżyć. W konsekwencji odstęp czasu między sygnałami „pip” został skrócony z powodu ruchu atomu. Analizując ten obraz z geometrycznego punktu widzenia, dochodzimy do wniosku, że częstotliwość impulsów wzrasta o współczynnik 1/(1-v/c).

Czy częstotliwość ω = ω 0 /(1 - ν/c) będzie obserwowana, jeśli atom o częstotliwości drgań własnych ω 0 porusza się z prędkością ν w kierunku obserwatora? Nie. Doskonale zdajemy sobie sprawę, że częstotliwość naturalna poruszającego się atomu ω 1 i częstotliwość atomu w spoczynku ω 0 nie są takie same z powodu relatywistycznego spowolnienia czasu. Jeśli więc ω 0 jest częstotliwością naturalną atomu w spoczynku, to częstotliwość poruszającego się atomu będzie równa

Dlatego obserwowana częstotliwość ω jest ostatecznie równa

Zachodząca w tym przypadku zmiana częstotliwości nazywana jest efektem Dopplera: jeśli emitujący obiekt porusza się w naszym kierunku, emitowane przez niego światło wydaje się bardziej niebieskie, a jeśli oddala się od nas, światło staje się bardziej czerwone.

Przedstawmy dwa inne wyprowadzenia tego interesującego i ważnego wyniku. Teraz niech źródło w spoczynku promieniuje z częstotliwością ω 0 , a obserwator porusza się z prędkością ν w kierunku źródła. W czasie t obserwator przesunie się o nową odległość vt od miejsca, w którym był w chwili t = 0. Ile radianów fazowych przejdzie przed obserwatorem? Przede wszystkim, tak jak w przypadku każdego punktu stałego, minie ω 0 t, a także pewien dodatek ze względu na ruch źródła, a mianowicie νtk 0 (jest to liczba radianów na metr pomnożona przez odległość).

Stąd liczba radianów na jednostkę czasu lub obserwowana częstotliwość jest równa ω 1 = ω 0 + k 0 ν. Całe to wyprowadzenie zostało dokonane z punktu widzenia obserwatora w spoczynku; zobaczmy, co widzi poruszający się obserwator. Tutaj znowu musimy wziąć pod uwagę różnicę w upływie czasu dla obserwatora w spoczynku iw ruchu, co oznacza, że ​​wynik musimy podzielić przez √1-ν 2 /c 2 . Niech k 0 będzie liczbą falową (liczba radianów na metr w kierunku jazdy), a ω 0 będzie częstotliwością; wtedy częstotliwość rejestrowana przez poruszającego się obserwatora jest równa

Dla światła wiemy, że k 0 = ω 0 /s. Dlatego w rozważanym przykładzie pożądana relacja ma postać

i wydaje się, że nie jest jak (34.12)!

Czy częstotliwość obserwowana, gdy zbliżamy się do źródła, różni się od częstotliwości obserwowanej, gdy źródło porusza się w naszym kierunku? Oczywiście nie! Teoria względności stwierdza, że ​​obie częstotliwości muszą być dokładnie równe. Gdybyśmy byli wystarczająco wyszkoleni matematycznie, moglibyśmy upewnić się, że oba wyrażenia matematyczne są dokładnie takie same! W rzeczywistości wymóg, aby oba wyrażenia były równe, jest często używany do wyprowadzenia relatywistycznej dylatacji czasu, ponieważ bez pierwiastków kwadratowych równość jest natychmiast naruszana.

Ponieważ zaczęliśmy mówić o teorii względności, podamy również trzecią metodę dowodową, która może wydawać się bardziej ogólna. (Istota sprawy pozostaje ta sama, bo nie ma znaczenia, w jaki sposób uzyska się wynik!) W teorii względności istnieje związek między pozycją w przestrzeni i czasie, wyznaczoną przez jednego obserwatora, a pozycją i czasem , określony przez innego obserwatora poruszającego się względem pierwszego. Te relacje już opisaliśmy (rozdz. 16). Są to transformacje Lorentza, bezpośrednie i odwrotne:

Dla obserwatora stacjonarnego fala ma postać cos(ωt-kx); wszystkie grzbiety, doliny i zera są opisane tą formą. A jak ta sama fala fizyczna będzie wyglądać dla poruszającego się obserwatora? Tam, gdzie pole wynosi zero, każdy obserwator w pomiarze otrzyma zero; to jest niezmiennik relatywistyczny. W związku z tym przebieg się nie zmienia, wystarczy wpisać go w układ odniesienia poruszającego się obserwatora:

Zmieniając terminy, otrzymujemy

Ponownie otrzymujemy falę w postaci cosinusa o częstotliwości ω′ jako współczynniku w t′ i pewnej innej stałej k′ jako współczynniku wx′. Nazwijmy k′ (lub liczbę oscylacji na 1 m) liczbą falową drugiego obserwatora. Zatem poruszający się obserwator zauważy inną częstotliwość i inną liczbę falową, podaną przez wzory

Łatwo zauważyć, że (34.17) pokrywa się ze wzorem (34.13), który otrzymaliśmy na podstawie czysto fizycznych rozważań.